Permulaan kemungkinan perpindahan, sebagai prinsip umum mekanika, sangat penting bagi teori sistem elastis. Ketika diterapkan pada mereka, prinsip ini dapat dirumuskan sebagai berikut: jika sistem berada dalam kesetimbangan di bawah aksi beban yang diterapkan, maka jumlah kerja gaya eksternal dan internal pada kemungkinan perpindahan sistem yang sangat kecil adalah nol.

Di mana - kekuatan luar;
- kemungkinan pergerakan kekuatan-kekuatan ini;
- kerja kekuatan internal.

Perhatikan bahwa selama proses kemungkinan pergerakan sistem, besaran dan arah gaya eksternal dan internal tetap tidak berubah. Oleh karena itu, ketika menghitung usaha, seseorang harus mengambil setengahnya, dan nilai penuh dari produk gaya dan perpindahan yang bersesuaian.

Mari kita perhatikan dua keadaan sistem yang berada dalam keadaan setimbang (Gbr. 2.2.9). Mampu sistem dideformasi oleh gaya umum (Gbr. 2.2.9, a), dalam keadaan - dengan paksa (Gbr. 2.2.9, b).

Pekerjaan pasukan negara tentang pergerakan negara , serta kerja pasukan negara tentang pergerakan negara , akan menjadi mungkin.

(2.2.14)

Sekarang mari kita hitung kemungkinan kerja kekuatan internal negara pada gerakan yang disebabkan oleh beban negara . Untuk melakukan ini, pertimbangkan elemen batang sembarang yang panjangnya
dalam kedua kasus. Untuk pembengkokan datar, aksi bagian-bagian yang jauh pada elemen dinyatakan dengan sistem gaya ,,
(Gbr. 2.2.10, a). Gaya dalam mempunyai arah yang berlawanan dengan gaya luar (ditunjukkan dengan garis putus-putus). Pada Gambar. 2.2.10, b menunjukkan gaya luar ,,
, bertindak pada elemen
mampu . Mari kita tentukan deformasi yang disebabkan oleh gaya tersebut.

Pemanjangan elemen terlihat jelas
disebabkan oleh kekuatan

.

Kerja gaya aksial internal pada kemungkinan langkah ini

. (2.2.15)

Sudut rotasi timbal balik dari permukaan elemen disebabkan oleh pasangan
,

.

Pekerjaan momen lentur internal
pada langkah ini

. (2.2.16)

Demikian pula, kita menentukan kerja gaya transversal pada gerakan yang disebabkan oleh kekuatan

. (2.2.17)

Menyimpulkan usaha yang diperoleh, kita memperoleh kemungkinan usaha gaya dalam yang diterapkan pada elemen
batang, pada gerakan yang disebabkan oleh beban lain yang sepenuhnya sewenang-wenang, ditandai dengan indeks

Setelah menjumlahkan usaha dasar di dalam batang, kita memperoleh nilai penuh dari kemungkinan usaha gaya-gaya dalam:

(2.2.19)

Mari kita terapkan permulaan kemungkinan perpindahan, menjumlahkan kerja gaya dalam dan luar pada kemungkinan perpindahan sistem, dan memperoleh persamaan umum permulaan kemungkinan perpindahan untuk sistem batang elastis datar:

(2.2.20)

Artinya, jika sistem elastis berada dalam keadaan setimbang, maka kerja gaya luar dan gaya dalam berada dalam keadaan pada kemungkinan pergerakan yang disebabkan oleh beban lain yang sepenuhnya sewenang-wenang, ditandai dengan indeks , sama dengan nol.

Teorema tentang timbal balik kerja dan gerak

Mari kita tuliskan ekspresi permulaan kemungkinan pergerakan balok yang ditunjukkan pada Gambar. 2.2.9, setelah diterima untuk negara sebanyak mungkin gerakan yang disebabkan oleh kondisi tersebut , dan untuk negara - gerakan yang disebabkan oleh kondisi tersebut .

(2.2.21)

(2.2.22)

Karena ekspresi kerja gaya-gaya dalam adalah sama, maka jelaslah bahwa

(2.2.23)

Ekspresi yang dihasilkan disebut teorema timbal balik kerja (teorema Betti). Hal ini dirumuskan sebagai berikut: kemungkinan kerja kekuatan eksternal (atau internal). tentang pergerakan negara sama dengan kemungkinan kerja kekuatan eksternal (atau internal) negara tentang pergerakan negara .

Mari kita terapkan teorema timbal balik kerja pada kasus khusus pembebanan, ketika pada kedua keadaan sistem diterapkan satu satuan gaya umum.
Dan
.

Beras. 2.2.11

Berdasarkan teorema timbal balik kerja, kita memperoleh persamaan

, (2.2.24)

yang disebut teorema timbal balik perpindahan (teorema Maxwell). Dirumuskan sebagai berikut: pergerakan titik penerapan gaya pertama ke arahnya, yang disebabkan oleh aksi gaya satuan kedua, sama dengan pergerakan titik penerapan gaya kedua ke arahnya, yang disebabkan oleh aksi gaya satuan pertama.

Teorema timbal balik usaha dan perpindahan sangat menyederhanakan penyelesaian banyak masalah dalam menentukan perpindahan.

Dengan menggunakan teorema timbal balik kerja, kita menentukan defleksi
balok di tengah bentang ketika bekerja pada tumpuan momen
(Gbr. 2.2.12, a).

Kami menggunakan keadaan sinar yang kedua - aksi pada titik 2 dari gaya terkonsentrasi . Sudut rotasi bagian referensi
kita tentukan dari kondisi pemasangan balok di titik B:

Beras. 2.2.12

Menurut teorema timbal balik kerja

,

Biarkan balok memiliki dua keadaan:

Dimana ∆ 12 adalah perpindahan di titik 1 akibat gaya yang bekerja di titik 2.

∆ 21 – perpindahan di titik 2 akibat gaya yang diterapkan di titik 1.

Untuk menurunkan teorema tersebut, pertama-tama kita membebani balok dengan gaya F 1 dan kemudian dengan gaya F 2

Usaha yang dilakukan sama dengan: W=W 11 +W 22 +W 12 = + + F 1 ∙∆ 12

W=W 22 +W 11 +W 21 = + + F 2 ∙∆ 21

Karena gaya-gayanya sama, maka usahanya juga sama, maka sebagai berikut: F 1 ∙∆ 12 = F 2 ∙∆ 21 – teorema timbal balik kerja (teorema Betti): Kerja gaya-gaya keadaan pertama untuk menggerakkan keadaan kedua suatu negara sama dengan kerja gaya-gaya negara kedua untuk menggerakkan negara pertama.

Jika kita menerima F 1 =F 2 =1 (kuantitas tak berdimensi), kita memperoleh teorema timbal balik perpindahan (teorema Maxwell): δ 12 =δ 21 - perpindahan dari gaya satuan. Th : perpindahan pada titik penerapan gaya satuan pertama pada arahnya yang disebabkan oleh gaya satuan kedua sama dengan perpindahan pada titik penerapan gaya satuan kedua pada arahnya yang disebabkan oleh gaya satuan pertama.

10.Metode grafikoanalisis untuk menyelesaikan integral Mohr (metode Vereshchagin)

Jika dimuat. sistem memiliki sejumlah bagian dengan tikungan berbeda. momen, maka menghitung integralnya agak sulit. Oleh karena itu, metode Vereshchagin digunakan.

Biarkan beban. Diagram momen mempunyai garis lengkung, dan satuan. diagram kurva. momen mempunyai bentuk linier (gambar). Dalam hal ini integral Mohr .(KESIMPULAN)

; dw =S y - momen statis dari area beban. Diagram momen terhadap sumbu Y.

Momen statis suatu bangun sama dengan hasil kali luas dan jarak dari sumbu ke pusat gravitasi bangun tersebut, di mana w adalah luas diagram beban M F; Z c - jarak ke pusat gravitasi.

; Namun memiliki nilai momen dari suatu satuan beban di bawah pusat gravitasi beban. Diagram. Karena beberapa beban dapat diterapkan pada sebuah balok, perpindahan ditentukan untuk setiap bagian balok – Rumus Vereshchagin, yaitu perpindahan sama dengan luas diagram lengkung per ordinat kurva bujursangkar yang terletak di bawah pusat gravitasi. Dalam perhitungan praktis, luas beban. diagram dibagi menjadi diagram sederhana (gambar).

Sistem perhitungan statis tak tentu. Sistem dasar dan setara.

Balok (bingkai) yang tidak tentu secara statis disebut. balok (rangka) yang semua reaksi tumpuannya tidak diketahui tidak dapat ditentukan hanya dengan menggunakan persamaan statis, karena mempunyai jalur komunikasi (reaksi). Derajat ketidakpastian statis ditentukan oleh selisih antara jumlah reaksi yang tidak diketahui dan persamaan statis.

Balok mempunyai 4 sambungan penyangga, yaitu 4 bidang penyangga. Dan statika ke-ur untuk sistem datar. Anda dapat membuat 3, oleh karena itu baloknya yavl. 1 kali statis Tidak dapat dijelaskan. Untuk mengungkapkan ketidakpastian statis, hal ini diperlukan. ke tingkat statika, buatlah tambahan Ur-e berdasarkan pergerakan sistem. Jumlah mereka ditentukan. derajat ketidakpastian statis. Jika ada beberapa yang tidak diketahui linier, tambahkan. levelnya didasarkan pada kondisi deformasi (lendutan) pada balok penyangga dengan menggunakan metode parameter awal.

Komp. Tingkat statika dan tambahan. Level untuk sinar tertentu: Z=0; kamu=0; M(B)=0.

Menambahkan. Kita tuliskan Persamaan dari kondisi defleksi pada tumpuan adalah B=0. EIY(B)=0. Beberapa sistem derajat statis belum diartikan tinggi (balok kontinu). Menambahkan. ur-e disusun berdasarkan kondisi deformasi (sudut putar bagian) pada tumpuan tengah balok dengan menggunakan metode gaya. Dari solusi gabungan statika ur-th dan ur-th tambahan kita menemukan semua reaksi yang tidak diketahui

Setelah menetapkan derajat ketidakpastian statis, sistem dasar terbentuk. Yang kami maksud dengan sistem dasar adalah sistem yang dapat didefinisikan secara statis yang diperoleh dari sistem yang tidak dapat ditentukan secara statis dengan membuang hubungan linier.

6 koneksi, 3 persamaan statis. 6-3=3 - 3 kali sistem tak tentu statis

Ada banyak sistem dasar yang dapat dipilih. Saat memilih sistem utama, sistem tersebut harus tidak dapat diubah secara geometris dan instan.

“dimodifikasi secara geometris”, “dimodifikasi secara instan”

Sistem yang berubah seketika mencakup sistem yang reaksi pendukungnya berpotongan pada satu titik. Jika ke sistem utama. menerapkan koneksi dan beban yang dibuang, kita memperoleh sistem yang setara.

Mari kita pertimbangkan sistem utama pertama. Menggambar

Mari kita pertimbangkan sistem utama ke-2. Menggambar

Dasar-dasar metode gaya.

Perhitungan dengan metode gaya dilakukan sebagai berikut. memesan:

1) Menetapkan derajat ketidakpastian statis

2) Kami memilih sistem dasar dan setara. membuang jalur komunikasi dan menggantinya dengan gaya yang tidak diketahui X1, X2, X3.

3) Tuliskan kondisi kesetaraan sistem perpindahan tertentu dan sistem perpindahan ekuivalen

sistem yang diberikan equiv.syst

Jika suatu sistem tidak mempunyai pergerakan ke arah gaya-gaya yang tidak diketahui X1, x2, X3, maka kondisi ekivalennya akan berbentuk: =0, , =0.

Mari kita nyatakan perpindahan ini dari setiap gaya yang tidak diketahui dan dari beban eksternal

Gerakan:

Adapun yang tidak diketahui X1, X2, X3, pengaruhnya terhadap pergerakan dapat direpresentasikan sebagai:

X1; = X2; = X3 yaitu penentuan pergerakan dari satuan. gaya yang diterapkan ke arah tersebut. ikatan kalikan dengan gaya yang tidak diketahui yang bersesuaian X. setelah ini, perpindahan ure ke arah 3 ikatan yang tidak diketahui akan terbentuk.

Teorema timbal balik kerja. Teorema timbal balik perpindahan

Mari kita perhatikan sistem yang dapat dideformasi secara linier dalam dua keadaan berbeda yang berhubungan dengan dua beban berbeda (Gbr. 5.15)

Gambar 15. Urutan penerapan beban langsung dan terbalik

Menyamakan usaha total untuk urutan penerapan beban maju dan mundur, kita peroleh

Usaha yang sebenarnya dilakukan oleh suatu gaya pada perpindahan yang disebabkan oleh gaya atau gaya lain disebut usaha tambahan.

Menurut teorema timbal balik kerja, usaha yang dilakukan oleh gaya-gaya pada keadaan pertama untuk memindahkan keadaan kedua sama dengan usaha yang dilakukan oleh gaya-gaya pada keadaan kedua untuk memindahkan keadaan pertama.

Dengan cara yang sama, timbal balik dari kerja tambahan kekuatan internal juga dapat dibuktikan.

Gambar 16. Timbal balik dari kerja tambahan kekuatan internal.

Dengan menggunakan hukum kekekalan energi, dapat ditunjukkan bahwa kerja tambahan gaya-gaya luar sama nilai absolutnya dengan kerja tambahan gaya-gaya dalam:

Memukau

kita memperoleh teorema tentang timbal balik perpindahan.

Perpindahan titik penerapan gaya satuan ke arahnya, yang disebabkan oleh gaya satuan kedua, sama dengan perpindahan titik penerapan gaya satuan kedua ke arah gaya satuan kedua, yang disebabkan oleh aksi gaya tersebut. kekuatan satuan pertama.

Penentuan perpindahan dengan metode Mohr

Alih-alih sistem gaya F 1 dan F 2, kami memperkenalkan beban dan keadaan bantu:

Gambar 17. Pengenalan negara kargo dan tambahan

Mari kita tuliskan teorema timbal balik kerja untuk kedua keadaan ini:

Setelah menjumlahkan masing-masing bagian balok, kita memperoleh integral Mohr

Contoh 5.2. Mari kita perhatikan contoh penggunaan integral Mohr untuk menentukan perpindahan balok kantilever yang dibebani gaya terpusat

Gambar 18. Konstruksi diagram beban dan bantu untuk balok kantilever

Kami menggunakan integral Mohr.

Dalam praktiknya, menggunakan pendekatan ini sulit dilakukan. Kesulitan ini diatasi dengan pengorganisasian integrasi yang mudah diimplementasikan pada komputer.

Metode grafis-analitis untuk menentukan perpindahan lentur. Metode Vereshchagin

Mari kita perkenalkan dua keadaan yang menyederhanakan:

Fungsi linier pada batas luas daerah yang ditinjau.

Gambar 19 Perhitungan grafis-analitis integral Mohr

Integral terakhir mewakili momen statis gambar ABCD terhadap sumbu y. Bekerja

mewakili ordinat yang diambil pada diagram bantu di bawah pusat gravitasi muatan.

di mana n adalah nomor situs.

Contoh 5.3. Mari kita lihat balok kantilever lagi

Gambar 20. Menggunakan metode Vereshchagin untuk balok kantilever

Kasus yang lebih kompleks:

1. Mengalikan trapesium dengan trapesium

Beras. 21. Mengalikan trapesium dengan trapesium

Untuk mengalikan trapesium dengan trapesium, Anda dapat melanjutkan dengan mengalikan persegi panjang dengan trapesium dan segitiga dengan trapesium.

Pengertian mengalikan persegi panjang dengan trapesium berarti kita mengambil A f pada persegi panjang, dan M ke c pada trapesium.

Aturan permutasi hanya berlaku untuk diagram linier.

2. Ruas parabola

Gambar 22. Luas dan posisi pusat gravitasi segmen parabola

3. Segitiga parabola cekung

Gambar 23. Luas dan posisi pusat gravitasi segitiga parabola cekung

4. Segitiga cembung

Gambar 24. Luas dan posisi pusat gravitasi segitiga parabola cembung

5. Trapesium parabola cembung.

Gambar 25. Pembagian luas dan posisi pusat gravitasi pada trapesium parabola cembung

Contoh: 5.4. Mari kita pertimbangkan kasus pembebanan balok kantilever yang lebih kompleks ketika ketiga jenis beban eksternal bekerja. Penting untuk menentukan sudut rotasi maksimum balok

Beras. Balok kantilever di bawah aksi tiga beban secara simultan

Metode I Mari kita ganti diagram M f dengan sekumpulan gambar yang lebih sederhana.

yaitu titik puncak parabola berada di luar balok.

Untuk membuat diagram tambahan, Anda memerlukan:

1. Pertimbangkan beberapa balok tanpa beban eksternal.

2. Pada suatu titik tertentu, terapkan F=1 atau M=1 berturut-turut untuk menentukan defleksi atau sudut rotasi. Arah aksi beban eksternal berubah-ubah.

3. Mengingat beban satuan bersifat eksternal, kita menentukan reaksi dan membuat diagram.

Rumus menentukan sudut rotasi dengan metode Vereshchagin akan berbentuk sebagai berikut

di mana ordinat diambil pada diagram bantu M k di bawah pusat gravitasi diagram beban - dengan mempertimbangkan pembagian beban menjadi angka-angka dasar

Saat membuat sumbu lengkung balok, kita menggunakan:

1. Tanda perpindahan umum. Untuk kasus yang dipertimbangkan, titik diputar searah jarum jam.

2. Kita menggunakan tanda momen lentur pada diagram beban.

Perkiraan tampilan sumbu lengkung balok ditunjukkan pada Gambar. 5.24.

Metode II. Menggunakan prinsip superposisi.

Beras Menggunakan prinsip superposisi

Bukti teorema timbal balik kerja

Mari kita tandai dua titik 1 dan 2 pada balok (Gbr. 15.4, a).

Mari kita terapkan gaya statis pada titik 1. Hal ini akan menyebabkan defleksi pada titik ini, dan pada titik 2 – .

Kami menggunakan dua indeks untuk menunjukkan pergerakan. Indeks pertama berarti tempat pergerakan, dan indeks kedua berarti alasan yang menyebabkan pergerakan tersebut. Artinya, hampir seperti pada amplop surat, di mana kita menunjukkan: di mana dan dari siapa.

Jadi, misalnya, yang dimaksud adalah defleksi balok di titik 2 dari beban.

Setelah pertumbuhan kekuatan selesai. Mari kita terapkan gaya statis (15.4, b) pada keadaan deformasi balok di titik 2. Balok akan menerima defleksi tambahan: di titik 1 dan di titik 2.

Mari kita buat persamaan usaha yang dilakukan gaya-gaya ini pada perpindahannya yang bersesuaian: .

Di sini suku pertama dan ketiga mewakili kerja elastis gaya dan . Menurut teorema Clapeyron, mereka memiliki koefisien. Suku kedua tidak memiliki koefisien ini, karena gaya tidak mengubah nilainya dan melakukan kemungkinan kerja pada perpindahan yang disebabkan oleh gaya lain.

Berdasarkan teorema timbal balik kerja (9), kita punya F 1 δ 12 =F 2 δ 21, tetapi jika kita menerimanya F 1 =F 2 = 1, maka kita peroleh δ 12 =δ 21, atau secara umum

δ aku j = δ Ji . (10)

“Perpindahan titik penerapan gaya satuan pertama ke arahnya yang disebabkan oleh gaya satuan kedua sama dengan perpindahan titik penerapan gaya satuan kedua ke arahnya yang disebabkan oleh gaya satuan pertama. ”

Kuliah 9

Penentuan gerakan. integral Mohr

Mari kita pertimbangkan dua negara bagian (Gbr. 1). Mari buat ekspresi untuk bekerja W 21, yaitu kerja paksa F 2 = 1 saat perjalanan Δ 21:

W 21 = F 2 Δ 21 = Δ 21 . (1)

Menurut rumus (7) dari kuliah 8 kita peroleh

W 12 = W – W 11 – W 22 , (2)

(3)

M, N, Q– ini adalah momen, gaya normal dan gaya transversal dari total aksi gaya F 1 dan F 2 (Gbr. 7 dari Kuliah 8), yaitu.

M = M 1 + M 2 , tidak= N 1 + N 2 , Q= Q 1 + Q 2 . (4)

Nilai (4) disubstitusikan ke dalam rumus (3), dan hasil serta ekspresi untuknya W 11 dan W 22 – ke dalam rumus (2). Hasilnya kita dapatkan

dan dengan mempertimbangkan persamaan (1) yang kita miliki

dimana tanda hubung menunjukkan bahwa nilai-nilai tersebut muncul dari gaya satuan.

Rumus (6) dapat dituliskan dalam bentuk umum:

Ekspresi (7) adalah rumus untuk menentukan perpindahan pada suatu bagian tertentu dari suatu struktur atau integral Mohr(rumus Mohr).

Saat menghitung balok dan rangka, hanya pengaruh momen lentur yang diperhitungkan M, dan pengaruhnya N Dan Q ditelantarkan.

aturan Vereshchagin

“Integral hasil kali dua fungsi, yang satu linier dan yang lainnya sembarang, sama dengan luas fungsi sembarang dikalikan dengan ordinat fungsi persegi panjang yang terletak di bawah pusat gravitasi luas tersebut. fungsi sewenang-wenang.”

Misalnya, kita mempunyai dua diagram momen M F Dan
(Gbr. 2), kemudian menggunakan rumus (7) kita peroleh dengan menggunakan aturan Vereshchagin:

(8)

Mari kita tuliskan tiga ketentuan lagi yang timbul dari aturan Vereshchagin:

1. Ordinasi pada DENGAN harus diambil dari diagram garis lurus. Jika kedua diagram berbentuk bujursangkar, maka ordinatnya pada DENGAN bisa diambil dari siapa saja.

2. Diagram yang dikalikan tidak boleh ada kekusutan. Jika tersedia, diagram harus dikalikan dengan beberapa bagian.

3. Untuk mengalikan dua diagram garis lurus (Gbr. 3), dapat menggunakan rumus:

Contoh. Misalkan sebuah balok diberikan, dibebani dengan beban yang terdistribusi secara merata Q(Gbr. 4). Mari kita hitung defleksi balok pada titik tersebut DENGAN dengan kekakuan lenturnya EI=konstan. Saat menghitung, kami hanya memperhitungkan pengaruh momen lentur, oleh karena itu kami mengambil integral Mohr dalam bentuk (8):

(9)

Di mana

Hitung perpindahan Δ DENGAN menggunakan integral Mohr (9):

Hitung perpindahan Δ DENGAN menggunakan integral Mohr (9), tetapi menggunakan aturan perkalian diagram Vereshchagin:

Kuliah 10

Penentuan perpindahan penampang batang dari sistem batang datar yang ditentukan secara statis di bawah aksi beban eksternal

Mari kita lihat topik ini menggunakan contoh spesifik.

Contoh 1 . Mari kita tentukan defleksi ujung konsol (Gbr. 1). Mari kita buat diagram beban momen dan diagram momen lentur dari gaya satuan yang diterapkan di ujung konsol (Gbr. 1). Dengan menggunakan aturan Vereshchagin, kita mendapatkan:

Contoh 2. Mari kita tentukan perpindahan horizontal suatu titik DENGAN bingkai ditunjukkan pada Gambar. 2.

A MF.

Mari kita buat diagram momen lentur akibat beban luar ( M F) dan dengan paksa R= 1 diterapkan pada titik tersebut DENGAN dalam arah perpindahan horizontal yang diinginkan (
), Kemudian

Tanda (–) pada jawaban berarti perpindahan titik secara mendatar DENGAN dan arah satuan gaya R= 1 tidak cocok.

Contoh 3. Mari kita tentukan pergerakan horizontal suatu titik DI DALAM dari aksi kekuatan terkonsentrasi F(Gbr. 3).

Untuk balok lengkung, momen lentur pada suatu titik sembarang DENGAN dapat ditulis sebagai:

Jika Anda menerapkan gaya satuan pada suatu titik DI DALAM dalam arah aksi kekuatan terkonsentrasi eksternal F(ke arah gerakan yang diinginkan), lalu

dan kemudian pergerakan horizontal titik tersebut DI DALAM ketika memperhitungkan hanya momen lentur saja yang akan terjadi

Mari kita cari perpindahan horizontal suatu titik DI DALAM hanya memperhitungkan gaya normal N F, pada kasus ini

Mari kita memperhitungkan pengaruh gaya geser Q F dengan besarnya perpindahan horizontal pada titik yang sama DI DALAM:

Pergerakan horizontal suatu titik DI DALAM jika memperhitungkan momen lentur, gaya dalam normal dan gaya transversal, maka akan terjadi

Mengingat untuk penampang persegi panjang SAYA z =bh 3 /12,SEBUAH =bh, dan juga itu G= 0,5E/(1 +ν ), Itu

Jadi, jika ( R/ H) > 1, maka pada penentuan perpindahan mendatar pengaruh gaya normal dan gaya transversal dapat diabaikan.